Рубрика: Физика

Приготовление поглотителей

В связи с широким применением мёссбауэровской спектроскопии (от археологии до проверки теории относительности) вид поглотителя определяется задачей исследования. В большинстве мёссбауэровских экспериментов с железом в качестве поглотителя используется порошок из исследуемого вещества, количество которого выбирается таким, чтобы поглотитель содержал 510 мг Fe/cм2. Большее количество железа в образце приводит к искажению формы линии, ее уширению и эффектам насыщения. Из такого малого …

Read More »

Совместное электрическое и магнитное взаимодействие

До сих пор мы рассматривали единичные сверхтонкие взаимодействия и вид соответствующего этому  взаимодействию  мёссбауэровского спектра. В реальных материалах, как правило, проявляются несколько сверхтонких взаимодействий одновременно и, соответственно, мёссбауэровский спектр усложняется. Рассмотрим несколько комбинаций этих взаимодействий на примере 57Fe. Материал взят из книги Сверхтонкая структура мёссбауэровских спектров (А.В. Пятаев)

Read More »

Математическая обработка ГР-спектров

С целью  уточнения параметров ГР-спектров и расчета ошибок их определения проводят  математическую  обработку  спектров  на ЭВМ. Форма одиночной линии поглощения в большинстве практических  задач хорошо описывается кривой Лоренца с шириной, зависящей от условий эксперимента. Приближение к экспериментальному спектру осуществляется  подбором  наиболее  вероятных  комбинаций линий лоренцевской формы, аппроксимирующих спектр функцией: где A0 интенсивность счета гамма-квантов  вдали  от  резонансных линий,  i номер…

Read More »

Спин ядра

Ядро состоит из ансамбля нуклонов (протонов и нейтронов), каждый из которых имеет угловой момент. В данном ядерном состоянии векторная сумма этих моментов дает наблюдаемый угловой момент nh/2, где  n целое число, n/2 ядерное спиновое квантовое число I. Так, если величина спина ядра I, то он может иметь дискретные состояния mI   = I, I-1, . . ., -(I-1), — I (например,…

Read More »

Радиоактивный распад

Ядро атома (нуклид) состоит из протонов и нейтронов, число протонов в ядре Z (атомный номер), число нейтронов N, массовое число A = Z + N. Соответственно, нуклид (ядро) обозначается, как AXZ, где X химический символ. 57Fe26  ядро железа с массовым числом 57, имеющее 26 протонов (1p+1) и 31 нейтрон (1n0). Нуклиды с одинаковым атомным номером, но с  различными массовыми числами,…

Read More »

Гамма-резонансная (мёссбауэровская) пектроскопия

Гамма-резонансная (ГР) спектроскопия основана на использовании эффекта Мёссбауэра. Эффект Мёссбауэра испускание без отдачи и резонансное поглощение -излучения некоторыми атомными ядрами в твердых телах. В ГРспектроскопии -излучение используется как инструмент исследования структуры энергетических уровней ядер, которая определяется локальной электронной оболочкой и электрическими и магнитными полями в твердом теле. Рассмотрим некоторые свойства ядер, необходимые для понимания природы эффекта Мёссбауэра. Материал взят из…

Read More »

Сверхтонкая структура мёссбауэровских спектров

КАЗАНСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ А.В. ПЯТАЕВ СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА МЁССБАУЭРОВСКИХ СПЕКТРОВ Казань 2013 УДК: 543.429.3 Печатается по решению Редакционно-издательского совета ФГАОУВПО «Казанский (Приволжский) федеральный университет» методической комиссии института физики Протокол № 4 от 17 июня 2013 г. заседания кафедры физики твердого тела Протокол № 16 от 7 июня 2013 г. Авторы ассистент каф. ФТТ Пятаев А.В. Рецензент Старший научный сотрудник,…

Read More »

Мёссбауэровские параметры

Посредством мёссбауэровской спектроскопии удается получать дополнительную информацию о взаимодействии ядер с внешними электрическими и магнитными полями, такие взаимодействия принято называть сверхтонкими взаимодействиями. В принципе, мы можем рассматривать мультипольное взаимодействие ядерного заряда с внешними полями монопольное, дипольное, квадрупольное, октупольное и т.д.  Ядра не имеют дипольного электрического момента, а только квадрупольный и более высокие моменты, но имеют дипольный магнитный момент. По этой…

Read More »

Форма линии

Гамма-излучение      является продуктом ядерного распада и подчиняется обычному экспоненциальному закону: где Nt число гамма-квантов, испускаемое за время t,  постоянная распада где       fe часть ядер в источнике, испускающих без отдачи, N(E) – энергетическое распределение испускаемого гамма-излучения При поглощении поперечное сечение для резонансного поглощения дается соотношением Брейта-Вигнера [1]: где fa часть ядер в поглотителе, поглощающих без отдачи, поперечное сечение поглощения равно:…

Read More »

Эмиссия, поглощение и момент излучения

При испускании ядром кванта излучения с энергией Eg, квант уносит импульс Eg/с и, вследствие закона  сохранения момента количества движения, ядро испытывает отдачу с равным и противоположно направленным импульсом  Eg/с. Обычно,  энергия Eg/с  велика, скорость отдачи ядра также значительна.  Полная энергия испускания кванта и отдачи ядра определяется распадом ядра из возбужденного состояния в основное, следовательно, Eg  E = Et ER      …

Read More »