Рубрика: Физика

Электрическое квадрупольное и магнитное дипольное взаимодействия

Этот случай более сложен по сравнению с двумя предыдущими, так как обычно направления электрического и магнитного полей не совпадают. Как правило, одно из этих взаимодействий много меньше другого и может рассматриваться как возмущение. В общем случае расчеты формы спектра весьма сложны, необходимо иметь предварительную информацию о структуре и магнитных свойствах вещества. В случае, когда тензор ГЭП аксиально симметричен, ось его…

Read More »

Криостаты и нагреватели (печи)

В гамма-резонансной спектроскопии часто требуется  получить спектр не только при комнатной температуре, но и охладить или, наоборот, нагреть поглотитель (например, при исследовании фазовых переходов в веществе магнитных или структурных). При этом диапазон изменений температуры составляет от 4,2 К (температура жидкого гелия) до 1000 К. Низкие температуры создаются с помощью специальных криостатов, в которых происходит охлаждение поглотителя криогенной жидкостью (жидкими гелием…

Read More »

Электрическое монопольное и квадрупольное взаимодействие

Уровни энергии ядра и соответствующий мёссбауэровский спектр показаны на  рис. 7. Уровни энергии смещаются относительно их значений для Рис. 7. Типичный спектр парамагнитных соединений железа. свободного ядра, затем смещенные уровни расщепляются вследствие квадрупольного   взаимодействия. Положение центра этого квадрупольного дублета определяет изомерный сдвиг (относительно некоторого стандарта). Такой спектр соответствует парамагнитным соединениям железа. Электрическое монопольное и магнитное дипольное взаимодейУровни энергии ядра и…

Read More »

Спин ядра

Ядро состоит из ансамбля нуклонов (протонов и нейтронов), каждый из которых имеет угловой момент. В данном ядерном состоянии векторная сумма этих моментов дает наблюдаемый угловой момент nh/2, где  n целое число, n/2 ядерное спиновое квантовое число I. Так, если величина спина ядра I, то он может иметь дискретные состояния mI   = I, I-1, . . ., -(I-1), — I (например,…

Read More »

Радиоактивный распад

Ядро атома (нуклид) состоит из протонов и нейтронов, число протонов в ядре Z (атомный номер), число нейтронов N, массовое число A = Z + N. Соответственно, нуклид (ядро) обозначается, как AXZ, где X химический символ. 57Fe26  ядро железа с массовым числом 57, имеющее 26 протонов (1p+1) и 31 нейтрон (1n0). Нуклиды с одинаковым атомным номером, но с  различными массовыми числами,…

Read More »

Гамма-резонансная (мёссбауэровская) пектроскопия

Гамма-резонансная (ГР) спектроскопия основана на использовании эффекта Мёссбауэра. Эффект Мёссбауэра испускание без отдачи и резонансное поглощение -излучения некоторыми атомными ядрами в твердых телах. В ГРспектроскопии -излучение используется как инструмент исследования структуры энергетических уровней ядер, которая определяется локальной электронной оболочкой и электрическими и магнитными полями в твердом теле. Рассмотрим некоторые свойства ядер, необходимые для понимания природы эффекта Мёссбауэра. Материал взят из…

Read More »

Сверхтонкая структура мёссбауэровских спектров

КАЗАНСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ А.В. ПЯТАЕВ СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА МЁССБАУЭРОВСКИХ СПЕКТРОВ Казань 2013 УДК: 543.429.3 Печатается по решению Редакционно-издательского совета ФГАОУВПО «Казанский (Приволжский) федеральный университет» методической комиссии института физики Протокол № 4 от 17 июня 2013 г. заседания кафедры физики твердого тела Протокол № 16 от 7 июня 2013 г. Авторы ассистент каф. ФТТ Пятаев А.В. Рецензент Старший научный сотрудник,…

Read More »

Мёссбауэровские параметры

Посредством мёссбауэровской спектроскопии удается получать дополнительную информацию о взаимодействии ядер с внешними электрическими и магнитными полями, такие взаимодействия принято называть сверхтонкими взаимодействиями. В принципе, мы можем рассматривать мультипольное взаимодействие ядерного заряда с внешними полями монопольное, дипольное, квадрупольное, октупольное и т.д.  Ядра не имеют дипольного электрического момента, а только квадрупольный и более высокие моменты, но имеют дипольный магнитный момент. По этой…

Read More »

Форма линии

Гамма-излучение      является продуктом ядерного распада и подчиняется обычному экспоненциальному закону: где Nt число гамма-квантов, испускаемое за время t,  постоянная распада где       fe часть ядер в источнике, испускающих без отдачи, N(E) – энергетическое распределение испускаемого гамма-излучения При поглощении поперечное сечение для резонансного поглощения дается соотношением Брейта-Вигнера [1]: где fa часть ядер в поглотителе, поглощающих без отдачи, поперечное сечение поглощения равно:…

Read More »

Эмиссия, поглощение и момент излучения

При испускании ядром кванта излучения с энергией Eg, квант уносит импульс Eg/с и, вследствие закона  сохранения момента количества движения, ядро испытывает отдачу с равным и противоположно направленным импульсом  Eg/с. Обычно,  энергия Eg/с  велика, скорость отдачи ядра также значительна.  Полная энергия испускания кванта и отдачи ядра определяется распадом ядра из возбужденного состояния в основное, следовательно, Eg  E = Et ER      …

Read More »